利用
光學手性和內置手性參量的形式，可以在JCMsuite中計算光學散射體的手性響應。結果表明，時間諧波光學手性密度服從局部連續(xù)性方程[1]。這使得手性行為的分析類似于電磁能量的研究。
^;W,:y& -Q 6W`*8 圓
偏振平面波是光手性的本征態(tài)。因此，近場光手性密度與圓偏振密切相關。在
幾何光學中，四分之一波板將線偏振轉換為圓偏振是眾所周知的。它們是由雙折射
材料制成的，例如各向異性材料。波片的厚度是尋常(x-)偏振和非尋常(z-)偏振
波長差的四分之一。入射平面波在xz方向上線性偏振，在-y方向上傳播，如下圖所示：
AZl|;
y :r^ i0g|5P 四分之一波片的能量守恒和光學手性 I.y|AQB
由于線偏振，入射手性通量消失
=0。對于一個完美的四分之一波片，反射通量
將消失，而透射手性通量
=1將以圓偏振平面波為單位。從幾何光學的
角度，我們認為由于波片的各向異性導致了偏振變化或手性轉換發(fā)生在波片的體積
內。對于麥克斯韋方程組的嚴格解，會產生與這個簡化
模型的輕微偏差。
nsw.\(# a2Q9tt>Q 在近場中，由于各向異性和材料
參數(shù)[1]的變化而發(fā)生手性轉換。利用各向異性電學手性
的密度積分，可以在JCMsuite中計算體積貢獻。這種轉換類似于能量吸收
。對于這個例子中的分段常數(shù)材料，界面處的手性轉換是通過電磁手性轉換通量積分來計算的。它的實部得到
。
\ )y5~te* @ %ChPjN 最后，通過對界面外域電磁手性通量積分取實數(shù)部分給出了反射
和透射
光手性通量。由于光學手性守恒，推導出下式：
r^
